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%%%%%%%%             Text Start                 %%%%%%%%

\begin{abstract}

% \begin{center}
%  \textbf{要旨}
% \end{center}

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惑星気候の多様性を考える上で, 太陽定数は重要なパラメータの一つである. 
南北 1 次元エネルギーバランスモデルや大気大循環モデルを用いた先行研究
 (例えば, Ishiwatari et al., 2002, 2007) では, 惑星気候の太陽定数依存性が調べられ, 太陽定数
 に応じて全球凍結解, 部分凍結解, 氷なし解, 暴走温室解や, ある太陽定数に
 対して多重解が得られることが示された.
 上記の先行研究では, 海陸分布の影響は考慮せず, 地球とは異なる単純
 な大気組成を仮定した. 本研究では, 惑星大気大循環モデル DCPAM を用いて, 地球
 の海陸分布や大気組成を与えた場合の地球気候の太陽定数依存性を明ら
 かにし, 大気構造の太陽定数依存性について考察した. まず, DCPAM がどの程
 度現在の地球の気候を表
 現できるかを検討した. DCPAM に地球の海表面温度分布, 海表面アルベド分布
 を外部データとして与えた実験では, NCEP の再解析データで見られた特徴を大
 まかに表現していた. DCPAM に深さ$60\ \si{m}$の板海を与えた実験では, DCPAM に
 地球の海表面温度分布, 海表面アルベド分布を外部データとして与えた実験で
 見られた特徴を大まかに表現していた. 次に, DCPAM に$1100\ \si{W.m^{-2}}$から
 $1500\ \si{W.m^{-2}}$までの太陽定数を与え, また複数の初期条件を与えて
 $18$個の実験を行った. 異なる太陽定数での
 年平均場の構造を調べたところ, 太陽定数が大きくなると, 年平均東西平均地
 表面温度の南北差は小さくなり, 年平均東西平均降水量の赤道域のピークは大
 きくなった. しかし, ハドレー循環の強さは太陽定数の増加に対して単調増加
 しなかった. このことは, Ishiwatari et al. (2002) とは異なる結果で
 ある. また, 氷線緯度と太陽定数の関係を調べると, 
 地球の海陸分布や大気組成を考慮した大気大循環モデルを用いた実験においても先
 行研究と同様に, 全球凍結解, 部分凍
 結解, 氷なし解が存在することが確認された. しかし, 南半球では部分凍結解,
 北半球では氷なし解になるような, 氷線緯度と太陽定数の関
 係は北半球と南半球で異なっていた. 一方, 本研究の実験では, 同じ太陽定数
 において異なる氷線を持つ部分凍結解が確認された(部分凍結解の初期値依存性).
 そこで, この部分凍結解の初期値依存性の原因を調べるために, 南北 1 次元
 エネルギーバランスモデルを用いて実験したところ, 南北 1 次元エネルギーバ
 ランスモデルにおいても部分凍結解の初期値依存性が現れた. このことは, 離
 散モデルでは氷線が移動したとき, 氷線が隣接する格子点に到達しない限りア
 ルベドが変化しないことに起因していると考えられる. 本研究では, サブグリッ
 ドスケールの氷の面積を考慮することで新しいアルベ
 ドの表現を考案し, それを用いることで, 南北 1 次元エネルギーバランスモデルで部分
 凍結解を一意に求めることができることを示した.
 % 本研究では, 暴走温室解を
 % 見つけることができず, また, 海陸分布や大気組成の影響を定量的に評価す
 % ることはできていない. これらに関しては今後の課題である. 
 
 
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\end{abstract}

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