
%% % 卒業論文 
%% % タイトル「氷線緯度の太陽定数依存性」
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%% % 20XX/XX/XX 修正
%% % 2025/01/21 作成
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%% \begin{document}

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\thispagestyle{empty}
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\begin{center}
  \subsection*{要旨}
  \begin{flushleft}

    本論文では, 太陽放射, 惑星放射, 熱輸送の釣り合いによって南北の温度分布を得ることのできる, 南北 1 次元エネルギーバランスモデル (Sellers, 1969) を用いて, 部分凍結解の初期値依存性を四つの初期条件を用いて議論した松田 (2018) を参考に実験設定を行うことによって, 太陽定数を変化させた際の氷線緯度を計算し, 安定定常解, 不安定定常解 (以下, 安定解, 不安定解) を求めた. ここで, 氷線緯度とは, 氷床がエネルギーの釣り合いによって拡大, 縮小することなくとどまることのできる緯度のことである. 安定解を求める際は, 初期条件と格子点数を変化させ, ある太陽定数の値に対して時間発展を計算し, 氷線緯度を求めた. その結果, 初期条件によって全球凍結解, 部分凍結解, 氷なし解の三つの平衡状態 (安定解) を得ることができた. また, 格子点数を変化させても, 部分凍結解は格子点数によらないことがわかった. 時間発展を用いた安定解の計算では, 不安定解を計算することができないため, 異なる方法を用いて不安定解を求めた. 不安定解を求める際は, $N$ 個ある格子点の内の $k$ 番目 ($k$ は $1\leq k \leq N$ を満たす自然数) の一つの格子点に水の凝固点温度となる $T_{k}=271.15~[\textrm{K}]$ を与え, 行列を計算することで, その条件を満たす太陽定数を計算した. その結果, 部分凍結解が得られない緯度にある太陽定数の不安定解を得ることができた. また, 不安定解と安定解の図を重ねて描画することで, 安定解と不安定解において, 擾乱が存在するときのそれぞれのもとの状態に戻る過程と, 安定解へ収束する過程について考察することができた.

  \end{flushleft}
\end{center}
\vspace{\stretch{2}}
\pagebreak


% ここで本文おしまい
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